Читать «Том 3. Квантовая механика» онлайн - страница 297

74

Мы не нормировали наши амплитуды и не умножали их на амплитуду распада в то или иное конечное состояние, но легко видеть, что наш результат верен, ибо, рассчитывая вторую из взаимоисключающих возможностей [см. (16.23)], мы получаем вероятность нуль.

75

Детали вы найдете в добавлении, стр. 165.

76

Отдачей, которую испытал Ne^20* в первой реакции, можно пренебречь. Или, еще лучше, подсчитать и сделать поправку на нее.

77

Тем более, что большая часть работы уже проделана, раз у нас есть общая матрица поворота (16.35).

78

Первоначально материал этого добавления входил в текст лекции, но потом мы поняли, что не стоит включать в нее такое подробное изложение общего случая.

79

Как обычно, e²=q_e²/4πε₀

80

Поскольку это и другие особые наименования являются частью общепринятого словаря атомной физики, вам попросту придется выучить их. Мы вам поможем их запомнить, поместив в этой главе небольшой «словарик» подобных терминов.

81

Это нетрудно вывести из (16.35). Но можно это сделать, исходя из основных принципов; надо только воспользоваться идеями, изложенными в гл. 16, § 4. Состояние |l, l> может быть составлено из 2l частиц со спином ¹/₂, у которых спин направлен вверх; а в состоянии |l, 0> l спинов было бы направлено вверх, а l — вниз. При повороте амплитуда того, что спин останется тем же, равна cosθ/2, а амплитуда того, что он перевернется, равна sin θ/2. А нас интересует амплитуда того, что l спинов не перевернутся, а другие l перевернутся. Такая амплитуда равна (cosθ/2sinθ/2)^l, а это то же самое, что sin^lθ.

82

В действительности мнение об инертности благородных газов оказалось, как и многое другое, сильным преувеличением. Криптон, например, весьма охотно соединяется с фтором, образуя кристаллы KrF₆. Сейчас химия инертных газов превращается в большую и увлекательную науку.— Прим. ред.

83

Элемент объема мы обозначаем dОбъем. Он попросту равен dxdydz, а интеграл берется от -∞ до +∞ по всем трем координатам.

84

Можно выразить это и иначе. Какую бы функцию (т. е. состояние) вы ни выбрали, ее всегда можно представить в виде линейной комбинации базисных состояний, являющихся состояниями с определенной энергией. Поскольку в этой комбинации присутствует примесь состояний с более высокими энергиями, то средняя энергия окажется выше энергии основного состояния.

85

Уравнение (18.38) не означает, что |α>=x|ψ> [ср. (18.35)]. Сокращать на <х| нельзя, потому что множитель х перед <x|ψ> для каждого состояния <х| имеет свое значение. Это — значение координаты электрона в состоянии |х> [см. (18.40)].