Читать «Большая Советская Энциклопедия (СВ)» онлайн - страница 102

  Количество отснятых кадров при растровой съёмке ограничено расстоянием между элементами изображения на светочувствительном материале в направлении развёртки и не превышает 300. Такого ограничения не имеет т. н. съёмка с диссекцией изображения, когда поле кадра разделяют на узкие полоски, которые при помощи специального оптического приспособления (диссектора) проецируются на одну линию. Аналогичные результаты даёт использование системы тонких (в виде волокон диаметром 0,01—0,005 мм), если одни концы световодов расположить вплотную друг к другу в поле первичного оптического изображения, а другие уложить в один ряд по линии, перпендикулярной направлению развёртки.

  Лит.: Сахаров А. А., Высокоскоростная съёмка, М., 1950; Дубовик А. С., Фотографическая регистрация быстропротекающих процессов, М., 1964; Саламандра Г. Д., Фотографические методы исследования быстропротекающих процессов, М., 1974.

  А. А. Сахаров.

Сверхтекучесть

Сверхтеку'честь, особое состояние , находясь в котором жидкость протекает через узкие щели и капилляры без трения; при этом протекающая часть жидкости обладает равной нулю . Единственным представителем семейства сверхтекучих жидкостей долгое время считался жидкий гелий ⁴He, становящийся сверхтекучим ниже температуры Т_l= 2,17 К (при давлении насыщенных паров p_s= 37,8 мм рт. ст.). Сверхтекучий ⁴He назывался Не II (см. ). С. Не II была открыта П. Л. в 1938. В 1972—74 было установлено, что С. обладает также жидкий ³He при температуре ниже Т_с = 2,6 ×10^-3 К на кривой плавления. Переход нормальных жидких ⁴He и ³He в сверхтекучее состояние представляет собой II рода.

  Сверхтекучую жидкость нельзя представлять как жидкость, не обладающую вязкостью, т. к. эксперименты с крутильными колебаниями диска, погруженного в Не II, показали, что затухание колебаний при температуре, не слишком далёкой от Т_l («лямбда-точки»), мало отличается от затухания аналогичных колебаний в Не I, который С. не обладает.

  Теория сверхтекучести Не II. С. He ll была объяснена Л. Д. в 1941. Теория Ландау, получившая название двухжидкостной гидродинамики, основана на представлении о том, что при низких температурах свойства Не II как слабовозбуждённой квантовой системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений, или . Согласно этой теории, Не II можно представить состоящим из двух взаимопроникающих компонент: нормальной и сверхтекучей.

  Нормальная компонента при температурах, не слишком близких к Т_l, представляет собой совокупность квазичастиц двух типов — (квантов звука) и (квантов коротковолновых возбуждений, обладающих большей, чем у фононов, энергией). При T = 0 плотность нормальной компоненты r_n = 0, поскольку при этом любая квантовая система находится в основном состоянии и возбуждения (квазичастицы) в ней отсутствуют. При температурах от абсолютного нуля до 1,7—1,8 К совокупность элементарных возбуждений в ⁴He можно рассматривать как идеальный газ квазичастиц. С дальнейшим приближением к T_l из-за заметно усиливающегося взаимодействия квазичастиц модель идеального газа становится неприменимой. Взаимодействие квазичастиц между собой и со стенками сосуда обусловливает вязкость нормальной компоненты.