Читать «Большая Советская Энциклопедия (КЮ)» онлайн - страница 8

 К. — В. з. применим также к .При температурах T>>Q (где Q — температура Кюри сегнетоэлектрика) диэлектрическая проницаемость e = В/(Т — Q), где В — константа вещества.

Кюри (единица активности)

Кюри', внесистемная единица активности в радиоактивном источнике (активности изотопа). Названа в честь французских учёных П. и М. .Сокращённое обозначение: русское — ,международное — Ci. Была определена первоначально (1910) как количество радона (эманации радия), находящегося в радиоактивном равновесии с радием массой 1 г.Количество радона, соответствующее 1 К., имеет массу 6,51Ч10 ^-6 ги содержит 1,78Ч10 ¹⁶атомов. Измерения скорости распада радона с активностью 1 К. дали 3,7Ч10 ¹⁰распадов в секунду. Уточнение экспериментальных данных привело позднее к отказу от связи К. с количеством радона. К. — активность любого нуклида, в котором происходит 3,700Ч10 ¹⁰актов распада в 1 сек.

Кюри закон

Кюри' зако'н,температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости c некоторых парамагнетиков, имеющая вид

c = С/Т, (1)

где Т — абсолютная температура, С — константа вещества (константа Кюри). Установлен П. в 1895. К. з. подчиняются газы (кислород O ₂, окись азота NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие растворы парамагнитных солей редкоземельных элементов и некоторые парамагнитные соли в кристаллическом состоянии (у таких солей между ионами — носителями магнитного момента m расположены препятствующие их взаимодействию группы атомов, лишённые момента, например молекулы кристаллизационной воды, аммиака и др.). Классическая теория К. з. основана на статистическом рассмотрении свойств системы («газа») слабо взаимодействующих атомов, молекул или ионов, имеющих магнитный дипольный момент. В отсутствие внешнего магнитного поля моменты m молекул ориентированы хаотически. В магнитном поле Н происходит ориентация моментов по полю, которой препятствует тепловое движение частиц. Статистический расчёт даёт для намагниченности единицы массы вещества в слабых магнитных полях при температуре Т величину М = Nm ²H/3kT, где N — число молекул, k — .Т. о.,

c = M/H = Nm ²/3kT и C = Nm ²/3k. (2)

  В сильных магнитных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию магнитных моментов, намагниченность М стремится к величине Nm ², т. е. к насыщению, и К. з. не имеет места. При заметном взаимодействии ионов — носителей магнитного момента между собой и с немагнитными ионами кристаллической решётки магнитная восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К. з., а .

 Квантовомеханический расчёт (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводит к той же зависимости Х от Т для парамагнетиков, что и формула (1), К. з. применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. взаимодействия между спинами ядер и электронов в атомах ядерная парамагнитная восприимчивость (на 1 моль) c _я= Nm ² _{я, эфф}/3kT = С _я/Т, где m _{я, эфф}— эффективный магнитный момент ядра, С _я— ядерная константа Кюри.