Читать «Большая Советская Энциклопедия (ИЗ)» онлайн - страница 59

  В процессе И. электромагнитное поле уносит от источника энергию. Плотность потока энергии этого поля (количество энергии, протекающей за единицу времени через единичную площадку, ориентированную перпендикулярно направлению потока) определяется П , который пропорционален векторному произведению [ЕН ].

                               (1)

(Е и Н — абсолютные величины векторов Е и Н ).

  Для того чтобы эта величина не обращалась в ноль, т. е. чтобы вдали от источника существовало свободное электромагнитное поле, необходимо, чтобы и Е , и Н убывали не быстрее, чем 1/R . Это требование удовлетворяется, если источниками полей являются ускоренно движущиеся заряды. Вблизи от зарядов поля' — кулоновские, пропорциональные 1/R ² , но на больших расстояниях основную роль начинают играть некулоновские поля Е и Н , имеющие закон убывания 1/R .

  И. движущегося заряда. Простейшим источником поля является точечный заряд. У покоящегося заряда И. отсутствует. Равномерно движущийся заряд (в пустоте) также не может быть источником И. Заряд же, движущийся ускоренно, излучает. Прямые вычисления на основе уравнений Максвелла показывают, что интенсивность его И. равна

                                        (2)

где е — величина заряда, a — его ускорение. (Здесь и ниже используется Гауссова система единиц, см. .) В зависимости от физической природы ускорения И. иногда приобретает особые наименования. Так, И., возникающее при торможении заряженных частиц в веществе в результате воздействия на них кулоновских полей ядер и электронов атомов, называется . И. заряженной частицы, движущейся в магнитном поле, искривляющем её траекторию, называется (или магнитотормозным И.). Оно наблюдается, например, в циклических .

  В частном случае, когда заряд совершает гармоническое колебание, ускорение а по величине равно произведению отклонения заряда от положения равновесия (х = x ₀ sin wt , x ₀ — амплитуда отклонения х ) на квадрат частоты w. Усреднённая по времени t интенсивность И.

                      (3)

очень быстро (пропорционально w⁴ ) растет при увеличении частоты.

  Электрическое дипольное И. Простейшей системой, которая может быть источником И., являются два связанных друг с другом колеблющихся, равных по величине, разноимённых заряда. Они образуют с переменным моментом. Если, например, заряды диполя совершают гармонические колебания навстречу друг другу, то дипольный электрический момент изменяется по закону d = d ₀ sin wt (w — частота колебаний, d ₀ — амплитуда момента d ). Усреднённая по времени t интенсивность И. такого диполя

                 (4)