Читать «Большая Советская Энциклопедия (ИЗ)» онлайн - страница 105

  Если точка-объект находится не в параксиальной области, то исходящие из неё и прошедшие через оптическую систему лучи не собираются в одну точку, а пересекают плоскость изображения в разных точках, образуя аберрационное пятно (см. ); размеры этого пятна зависят от положения точки-объекта и конструкции системы. Безаберрационными (идеальными) оптическими системами, дающими точечное изображение точки, являются только плоские зеркала. При конструировании оптических систем аберрации исправляют, т. е. добиваются, чтобы аберрационные пятна рассеяния не ухудшали в заметной степени картины изображения; однако полное уничтожение аберраций невозможно.

  Следует отметить, что сказанное выше строго справедливо лишь в рамках геометрической оптики, которая является хотя и достаточно удовлетворительным во многих случаях, но всё-таки лишь приближённым способом описания явлений, происходящих в оптических системах. Только в геометрической оптике, где отвлекаются от волновой природы света и, в частности, не учитывают явления дифракции света, И. о. светящейся точки можно считать точечным. Более детальное рассмотрение микроструктуры И. о., принимающее во внимание волновую природу света, показывает, что изображение точки даже в идеальной (безаберрационной) системе представляет собой не точку, а сложную дифракционную картину (подробнее об этом см. в ст. оптических приборов).

  Для оценки качества И. о., получившей большое значение в связи с развитием фотографических, телевизионных и пр. методов, существенно распределение плотности световой энергии в изображении. С этой целью используют особую характеристику — контраст  где E _min и E _max — наименьшее и наибольшее значения в И. о. стандартного тест-объекта; за такой объект обычно принимают решётку, яркость которой меняется по синусоидальному закону с частотой R (число периодов решётки на мм ). К зависит от R и направления штрихов решётки. Функция k (R ) называется . В идеальных системах k равен нулю при К = 2А' /l\ и более, где A' — числовая системы в пространстве изображений, l — длина волны света. Чем меньше k при заданной R , тем хуже качество И. о. в данной системе.

  Лит.: Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд., [ч.] 1, М. — Л., 1948, гл. 8, 10, 14: Слюсарев Г. Г., Методы расчета оптических систем, 2 изд., Л., 1969.

  Г. Г. Слюсарев.

Образование оптических изображений: а — мнимого изображения M' точки М в плоском зеркале; б — мнимого изображения M' точки М в выпуклом сферическом зеркале; в — мнимого изображения M' точки М и действительного изображения N' точки N в вогнутом сферическом зеркале; г — действительного A' B' и мнимого M'N' изображений предметов AB и MN в собирающей линзе; д — мнимого изображения M'N' предмета MN в рассеивающей линзе: i, j — углы падения лучей; i', j' — углы отражения: С—центры сфер; F, F' — фокусы линз.